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EINSTEIN

Introduccion

Transformación de la Masa

Velocidad de la Luz

Avance del Perihelio de Mercurio

Avance del Perihelio de Mercurio
y la TRG

LORENTZ

CONCLUSIONES

LA GRAVEDAD : SU GÉNESIS Y SUS VERDADEROS EFECTOS

CONSTANTE DE LORENZ

Obtener una transformación común a todos los eventos que sucedan sobre el eje de coordenadas x..- Que satisfaga la condición x’²-c²t’²=x²-c²t².

Comparación de la velocidad de cualquier cuerpo o partícula, con la velocidad de la luz.

No es necesario entrar en demostraciones complejas para llegar a demostrar la constancia de la velocidad de la luz relacionado a cualquier suceso.

En los Sistemas de coordenadas S que no está en movimiento y S’ que se mueve o aleja de S a una velocidad v se quiere demostrar que para el observador de ese sistema en movimiento, la velocidad de la luz es constante. La velocidad de la luz “c” es igual para cualquier suceso ( o para cualquier observador de los sistemas S,S ); que sea compatible con el postulado de la constancia de la velocidad de la luz en ambos sistemas de referencia inerciales.

El origen O y O’ son coincidentes para el tiempo t = 0 . Consideramos al sistema S’ en movimiento a velocidad v en dirección del eje x como se ha expresado.

En un instante valorizado t la luz ha llegado al punto A (arco y –A) tal como se ilustra en la figura. Sobre eje x está determinado por segmento 0-A’ = x .

Una partícula cualquiera que viaja a una velocidad menor a la luz (v) recorre y a B donde se sitúa nuestra situación eventual S´. Sobre eje x está determinado por segmento O-O’. Por tanto x’ = O’- A’.

1.- Para el sistema S

Es claro y evidente que el observador situado en el sistema S de donde se emite un rayo de luz, lo ve que se aleja a velocidad
c . Lo mismo que reconoce que el sistema S´se aleja a velocidad v . Consideramos que A está sobre el eje x.

2.- Que sucede al observador situado en el sistema S´con respecto a su velocidad y la velocidad de la luz.

Por tanto:

(2) y

(3)

Si tomamos en cuenta que cuando A está sobre el eje de coordenadas x ( O-A’) , se tiene que

x = ct y reemplazamos en (2) y (3) se obtiene :

(4) ;

(5)

Dividiendo las expresiones (4 ) y( 5) se tiene :

x’ = c.t’ (6)

De este modo se ha obtenido una transformación ( llamada de Lorentz) para los eventos sobre el eje x y que satisface la condición:

x^´
2-c²t^´
2 = x² – c²t² (7)

Para la extensión de este resultado, que incluya eventos que tomen lugar fuera de la coordenada x , se debe retener las ecuaciones (4) y (5) suplementándolas con la condición :

y´= y

z’= z (9)

La Transformación ( llamada de Lorentz) representadas, son aplicables a cualquier dirección de emisión del rayo de luz. No es esencial que la velocidad de translación del sistema S´ con respecto a S debiera ser en la dirección del eje x . Es factible construir esta Transformación en un sentido más general, para un rayo de luz en cualquier dirección.

Así queda demostrado en esta explicación.

Se concluye que la velocidad máxima de un sistema como el de la figura, en este caso la llamamos c, pero puede ser cualquier otra, y es común para los observadores inerciales de los sistemas S y S´.

Se plantea entonces: Es la velocidad máxima de una partícula, la velocidad de la luz ?.

Mas adelante, aplicaremos esta constante ( sencilla) de Lorentz a la gravedad, relación M/S, velocidad tangencial, velocidad del centro hacia fuera ; todo relacionado a Kepler.

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